高纯石墨材料的中子俘获截面

     高纯石墨材料的中子抓获“截面”在核物理学中的界说是在规则条件下产生某种核反应几率的一种度量，以符号a表明。假定在必定时间内，一束每平方厘米中有i个中子的中子束垂直地射到每平方厘来中含八个原于的原子层的靶上，则在此时间内每平方厘米上产生核反应(中子保获）的数目C应视该高纯石墨材料的抓获截面而定。即：
N.io=Ccm
式中，o为一种特定的系数。
    假定心。和i恒量，则在必定时间内每平方厘米靶物质上产生核反应（中子被抓获失去其动能）的数目C与此物质的特定系数a的大小成比例。o即为某核反应的截面。上式表明N.个核的状况，如果是一个核，则式（3-24)变为：
o=i
    数值o(cm')是每一个核产生反应的有用面积。达10-2~10°的数量级，习惯上取其平均值104cm’作为单位，称为巴恩，简称巴。
    一个碳原子的抓获截面7。=0.0037，便是说，平均每个碳原子吸收中子的数量为0.0037个，即碳原子抓获中子的几率为3.7%o(3700Pa)。
    一种物质原子核抓获中子的几率越大，中子的利用率就越低，不利于核裂变。表3-21中所列全吸收系数乏。是指1cm’碳原子(而不是1cm’的单层原子核）对中子的抓获总截面。
    设高纯石墨材料的假密度为1.67g/cm’，则1cm’中的碳原子数为：
    N=(2.0ll×1.659%3 ×10W)g *8.383×10°(个）（注：原文为10*）
    N个碳原子的总截面：
    E=og=(8.383 ×108)×(0.0037 ×10*cm'2-0.0031em-1cm
    一个碳原子的散射截面9.的界说是：原子核被射人一个中子放出的仍是甲子，这便是弹性散射。散射截面表明一物质的原子核散射中子的几率，其意义和促获模面相反，这时，C是被射出去的中子数。
o=em'
    可碳原子的散射截面。它此吸收截面大许多倍，得获及散射械面的数值都由实际测定。电学器收系数三。的界说可知，一个中于在大块石温被爱改前平均走行理离入与。
成反比，即：
1=2.0o31-em=3200cm=32m(·原文为0.031）